이중 베타 붕괴

Double beta decay
핵물리학
NuclearReaction.svg
핵·핵자(p, n)·핵물질·핵력·핵구조·핵반응
핵 모형
액체 방울 · 핵셸 모형 · 상호작용 보손 모형 · Ab initio
핵종 분류
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이성질체 – 위의 모든 것과 동일
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핵안정성
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핵분열
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핵천체물리학
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핵물리학에서, 이중 베타 붕괴는 두 개의 중성자가 동시에 원자핵 안에서 두 개의 양성자로 변환되거나 그 반대인 방사성 붕괴의 한 종류이다.단일 베타 붕괴와 마찬가지로, 이 과정은 원자가 양성자와 중성자의 최적 비율에 더 가깝게 움직일 수 있게 합니다.이 변환의 결과로, 핵은 전자 또는 양전자인 두 개의 검출 가능한 베타 입자를 방출합니다.

문헌은 일반적인 이중 베타 붕괴와 중성미자 없는 이중 베타 붕괴의 두 가지 유형을 구분합니다.여러 동위원소에서 관찰된 일반적인 이중 베타 붕괴에서는 붕괴된 핵에서 2개의 전자와 2개의 전자 반중성자가 방출된다.지금까지 관찰된 적이 없는 가설화된 과정인 중성미자 이중 베타 붕괴에서는 전자만 방출된다.

역사

이중 베타 붕괴에 대한 아이디어는 M에 의해 처음 제안되었다. 1935년 [1][2]괴퍼트 메이어.1937년, E. 마요라나는 중성미자가 현재 마요라나 [3]입자로 알려진 그 자체의 반입자라면 베타 붕괴 이론의 모든 결과는 변하지 않는다는 것을 증명했다.1939년, W.H. Fuily는 중성미자가 메이저라나 입자라면, 중성미자의 방출 없이, 현재 중성미자 이중 베타 [4]붕괴라고 불리는 과정을 통해 이중 베타 붕괴가 진행될 수 있다고 제안했다.중성미자가 마요라나 입자인지는 아직 밝혀지지 않았으며, 이와 관련, 중성미자 이중 베타 붕괴가 [5]자연에 존재하는지 여부도 밝혀지지 않았다.

1930~1940년대에는 약한 상호작용에서의 패리티 위반은 알려지지 않았으며, 따라서 계산 결과 중성미자가 마요라나 입자라면 중성미자 없는 이중 베타 붕괴가 일반적인 이중 베타 붕괴보다 훨씬 더 일어날 가능성이 높은 것으로 나타났다.예상 반감기는 대략 10년에서16 10년 [5]사이였다15.실험실에서 이 과정을 관찰하기 위한 노력은 적어도 E.L.의 1948년으로 거슬러 올라간다. 파이어맨은 가이거 [6]계수기를 사용하여 Sn
 동위원소의 반감기를 직접 측정하는 첫 시도를 했다.약 1960년까지의 방사선 측정 실험은 음성 결과나 거짓 양성을 나타냈으며, 이후 실험에서 확인되지 않았다.1950년 지구화학적 방법으로 최초로 Te의
이중 베타 붕괴 반감기를 측정하여 1.4×[7]10년으로21 측정하였으며, 이는 현대 값에 상당히 가까운 수치이다.여기에는 붕괴에 의해 생성된 제논 광물의 농도를 검출하는 작업이 포함되었습니다.

1956년 V - A의 약한 상호작용 특성이 확립된 후 중성미자 이중 베타 붕괴의 반감기가 일반적인 이중 베타 붕괴의 반감기를 크게 초과한다는 것이 명백해졌다.1960-1970년대 실험 기법의 상당한 진보에도 불구하고, 1980년대까지 실험실에서 이중 베타 붕괴가 관찰되지 않았다.실험은 반감기 하한선인 약 10년만21 설정할 수 있었다.동시에 지구화학적 실험에서는 Se와
[5]Te의
이중 베타 붕괴가 검출되었다.

이중 베타 붕괴는 1987년 [8]미국 캘리포니아
 UC 어바인의 마이클 모 그룹에 의해 실험실에서 처음 관찰되었다.그 이후로 많은 실험들이 다른 동위원소에서 일반적인 이중 베타 붕괴를 관찰해 왔다.이 실험들 중 어느 것도 중성미자 과정에 긍정적인 결과를 내놓지 않았고, 반감기는 약 10년으로25 늘어났다.지구화학적 실험은 1990년대까지 계속되었고, 몇몇 [5]동위원소에 대해 긍정적인 결과를 얻었다.이중 베타 붕괴는 가장 드물게 알려진 방사성 붕괴 종류이다. 2019년 현재 14개의 동위원소(2001년 관측된
Ba의 이중
 전자 포획, 2013년 관측된 Kr, 2019년 관측된 Xe
 포함)에서만 관측되었으며, 모두 평균 수명이 10년 이상이다18(아래 [5]표).

일반 이중 베타 붕괴

전형적인 이중 베타 붕괴에서는, 핵내의 2개의 중성자가 양성자로 변환되어 2개의 전자와 2개의 전자 반중성자가 방출된다.이 과정은 동시에 두 개의 베타 마이너스 붕괴로 생각할 수 있습니다.(이중) 베타 붕괴가 가능하려면 최종 핵이 원래 핵보다 더 큰 결합 에너지를 가져야 한다.게르마늄-76과 같은 일부 원자핵의 경우 원자번호가 1개 높은 이소바(arsenic-76)는 결합에너지가 작아 단일 베타 붕괴를 방지한다.그러나 원자 번호가 2보다 높은 셀레늄-76인 이소바는 결합 에너지가 더 크기 때문에 이중 베타 붕괴가 허용된다.

두 전자의 방출 스펙트럼은 페르미의 황금 법칙을 사용하여 베타 방출 스펙트럼과 유사한 방법으로 계산할 수 있습니다.차분 환율은 다음과 같습니다.

첨자는 각 전자, T는 운동 에너지, w는 총 에너지, F(Z, T)는 최종 상태 핵의 전하인 Fermi 함수, p는 운동량, v는 속도( 단위), 는 속도style \는 전자 사이의 각도, Q 값은 붕괴 값이다.

일부 원자핵의 경우, 이 과정은 두 개의 양성자가 중성자로 변환되어 두 개의 전자 중성미자를 방출하고 두 개의 궤도 전자를 흡수합니다(이중 전자 포획).부모 원자와 딸 원자의 질량 차이가 1.022 MeV/c2(2개의 전자질량) 이상이면 또 다른 붕괴에 접근하여 하나의 궤도 전자를 포착하고 하나의 양전자를 방출할 수 있다.질량차가 2.044MeV/c2(4전자질량) 이상이면 양전자 2개를 방출할 수 있다.이러한 이론적인 붕괴 가지는 관찰되지 않았다.

알려진 이중 베타 붕괴 동위원소

이중 베타 [9]붕괴가 가능한 자연발생 동위원소 35개가 있다.실제로 에너지 보존에 의해 단일 베타 붕괴가 금지될 때 붕괴가 관찰될 수 있다.이는 원자 번호가 짝수이고 중성자 번호가 짝수인 원소에 대해 발생하며 스핀 결합으로 인해 안정적입니다.단일 베타 붕괴 또는 알파 붕괴가 발생할 경우, 이중 베타 붕괴 속도는 관측하기에는 일반적으로 너무 낮습니다.그러나
 U(알파 방출체)의 이중 베타 붕괴는 방사선 화학적으로 측정되었다.이중 베타 붕괴가 관측된 두 개의 다른 핵종인
Ca와
Zr도 이론적으로 단일 베타 붕괴가 가능하지만, 이 붕괴는 극도로 억제되어 있어 관찰된 적이 없다.

14개의 동위원소가 2-중성미자 이중 베타 붕괴(ββ––) 또는 이중 전자 포획(ββ)[10]을 겪는 것이 실험적으로 관찰되었다.아래 표에는 2016년 12월 현재 실험적으로 측정된 최신 반감기를 가진 핵종이 포함되어 있다. 단, Xe(2019년에 이중 전자 포획이 처음 관측됨)는 제외된다.두 가지 불확실성이 지정된 경우, 첫 번째 불확실성은 통계적 불확실성이고 두 번째 불확실성은 체계적이다.

핵종 반감기, 10년21 모드 전이 방법 실험.
48
Ca
 0.064+0.007
−0.006 ± +0.012
−0.009		 β–– 직접적인 NEMO-3[11]
76
ge
 1.926 ±0.094 β–– 직접적인 GERDA[10]
78
Kr
 9.2 ±1.3 εε 직접적인 박산[10]
82
세
 0.096 ± 0.003 ± 0.010 β–– 직접적인 NEMO-3[10]
96
Zr
 0.0235 ± 0.0014 ± 0.0016 β–– 직접적인 NEMO-3[10]
100
모
 0.00693 ± 0.00004 β–– 직접적인 NEMO-3[10]
0.69+0.10
−0.08 ± 0.07		 β–– 0+ → 0+1 우연의[10] 일치
116
CD
 0.028 ± 0.001 ± 0.003
0.026+0.009
−0.005 		β–– 직접적인 NEMO-3[10]
우아한[10] IV
128
테
 7200 ± 400
1800 ± 700		 β–– 지구 화학적 [10]
130
테
 0.82 ± 0.02 ± 0.06 β–– 직접적인 CUORE-0[12]
124
Xe
 18 ± 5 ± 1 εε 직접적인 제논1T[13]
136
Xe
 2.165 ± 0.016 ± 0.059 β–– 직접적인 EXO-200[10]
130
바
 (0.5 – 2.7) εε 지구 화학적 [14][15]
150
Nd
 0.00911+0.00025
−0.00022 ± 0.00063		 β–– 직접적인 NEMO-3[10]
0.120+0.046
−0.026		 β–– 0+ → 0+1 우연의[10] 일치
238
U
 2.0 ± 0.6 β–– 방사 화학적 [10]

훨씬 더 큰 실험 과제를 야기하는 동위원소의 이중 베타 붕괴에 대한 연구가 진행 중이다.그러한 동위원소 중 하나가 Xe이다134

.[16]

A≤ 260과 다음의 알려진beta-stable(또는 거의beta-stable)핵 이론적으로 이중 베타 붕괴에 견디는 것이 빨간 실험적, 검은 아직 실험적으로 측정할 있는double-beta률 측정한 동위 원소:46Ca, 48Ca, 70Zn, 76Ge, 80Se, 82Se, 86Kr, 94Zr, 96Zr, 98Mo, 100Mo, 104Ru, 110Pd, 114Cd, 116Cd, 총 122명 있다.Sn, 124Sn,128Te, 130Te, 134Xe, 136Xe, 142Ce, 146Nd, 148Nd, 150Nd., Sm, Gd, Er, Yb, W, Os, Pt, Hg, Po, Rn, Ra, Th, U, Pu, Cm, Cf, Cf 및 Fm.[9]

A≤ 260과 다음의 알려진beta-stable(또는 거의beta-stable)핵 이론적으로 이중 전자 포획에 견디는 것이 빨간 색이다. 동위 원손 double-electron 포획률 측정하고 검은 아직 측정한 실험적으로:36Ar, 40Ca, 50Cr, 54Fe, 58Ni, 64Zn, 74Se, 78Kr, 84Sr, 92Mo, 96Ru, 102Pd, 106Cd, 108Cd, 112Sn, 1.20Te, 124Xe, 126Xe, 130Ba, 132Ba, 136Ce, 138Ce, 144Sm, 148Gd,.150Gd, Gd, Dy, Dy, Er, Er, Yb, Hf, W, Os, Pt, Hg, Rn, Ra, Th, U, Pu, Cm, Fm 및 No.[9]

중성미자 이중 베타 붕괴

주요 기사:중성미자 이중 베타 붕괴
두 개의 중성자가 두 개의 양성자로 붕괴하는 중성자 없는 이중 베타 붕괴의 파인만 다이어그램.이 과정에서 방출된 유일한 산물은 두 개의 전자이며, 중성미자와 반중성미자가 같은 입자(즉, 마요라나 중성미자)일 경우 발생할 수 있으므로 동일한 중성미자가 핵 내에서 방출되고 흡수될 수 있습니다.기존의 이중 베타 붕괴에서는 두 전자 외에 두 개의 반중성미자가 핵에서 방출된다.따라서 중성미자가 없는 이중 베타 붕괴를 검출하는 것은 중성미자가 마요라나 입자인지 아닌지에 대한 민감한 시험이다.

중성미자가 메이저라나 입자(즉, 반중성미자와 중성미자는 실제로 같은 입자)이고, 적어도 한 종류의 중성미자가 0이 아닌 질량(중성미자 진동 실험에 의해 확립됨)을 가지고 있다면 중성미자 이중 베타 붕괴가 발생할 수 있다.중성미자 이중 베타 붕괴는 렙톤 수치를 위반하는 과정이다.빛 중성미자 교환으로 알려진 가장 간단한 이론적인 처리에서, 핵자는 다른 핵자에 의해 방출된 중성미자를 흡수합니다.교환된 중성미자는 가상의 입자입니다.

최종 상태에 있는 두 개의 전자만 있을 때, 전자의 총 운동 에너지는 대략 초기 및 최종 핵의 결합 에너지 차이가 될 것이고, 나머지는 핵 반동이 차지한다.운동량 보존 때문에 전자는 일반적으로 연속해서 방출된다.이 프로세스의 붕괴율은 다음과 같습니다.

여기서 G는 2체 위상공간인자, M은 핵 매트릭스 원소ββ, m은 전자 중성미자의 유효 메이저라나 질량이다.가벼운 마요라나 중성미자 교환의 맥락에서 m은ββ 다음과 같이 주어진다.

여기서i m은 중성미자 질량이고 U는ei 폰테코르보-마키-나카가와-사카타(PMNS) 행렬의 원소이다.따라서,neutrinoless 이중 베타 붕괴하는 것, 마요라나 중성미자 자연을 확인하는 것 외에도, PMNS. 기질에, 핵의 매트릭스 요소를 결정한다. 이론 모델과 부패에 대한 모델을 통해 해석에 의거 절대 중성미자 질량 규모의 정보와 마요라나 상을 줄 수 있다.[17][18]

중성미자 이중 베타 붕괴를 관찰하려면 이 과정이 중성미자 [19]교환에 의해 발생하는지 여부에 관계없이 적어도 하나의 중성미자가 마요라나 입자여야 한다.

실험

많은 실험들이 중성미자 이중 베타 붕괴를 찾아냈다.가장 잘 수행된 실험은 붕괴 동위원소의 질량이 높고 배경이 낮으며 입자 식별과 전자 추적을 수행할 수 있는 실험도 있습니다.우주선에서 배경을 제거하기 위해, 대부분의 실험은 전 세계 지하 실험실에서 이루어진다.

최근 및 제안된 실험은 다음과 같습니다.

  • 완료된 실험:
    • 고타르트 TPC
    • 하이델베르크-모스크바, Ge 검출기(1997-2001)
    • IGEX, Ge 검출기(1999-2002)[20]
    • NEMO, 추적 열량을 사용한 다양한 동위원소(2003-2011)
    • 초강력 TeO 결정의2 Cuoricino, Te(2003–2008)[21]
  • 2017년 11월 현재 데이터를 이용한 실험:
    • COBRA, 실온 CdZnTe 결정
    • 초콜드 TeO 결정의2 CUORE, Te
    • EXO, Xe 및 Xe 검색
    • GE 검출기 GERDA
    • 캠랜드-젠, Xe 수색.2011년부터의 [21]데이터 수집.
    • Majorana, 고순도 Ge p형 점 접촉 [22]검출기 사용.
    • 액체 Xe를 사용한 XMASS
  • 제안/향후 실험:
    • CUPID, Mo의 중성미자 이중 베타 붕괴
    • 가미오카 전망대 CANGES in CaF2,
    • MOON, Mo 디텍터 개발
    • 양양 지하 실험실의[23] Mo 농축4 CaMoO 결정 AMORE
    • nEXO, 시간 투영 챔버에 액체 Xe 사용
    • Ge의 중성미자 이중 베타 붕괴라는 레전드.
    • 루미누, 프랑스 LSM에서 Mo4 농축 ZnMoO 결정 탐사
    • 다음은 제논 TPC입니다.NEXT-DEMO가 실행되었고 NEXT-100이 2016년에 실행될 예정입니다.
    • 액체 섬광기인 SNO+는 Te를 연구할 것이다.
    • NEMO 업그레이드인 Super NEMO는 Se를 연구합니다.
    • INO의 Sn 검출기 TIN.TIN
    • Panda X-III, 90% 농축 Xe 200~1000kg 실험

상황

몇몇 실험들은 중성미자 이중 베타 붕괴의 발견을 주장했지만, 현대의 연구는 붕괴의 증거를 찾지 못했다.

하이델베르크-모스크바 논쟁

하이델베르크-모스크바 공동 연구팀의 일부 구성원들은 2001년 [25]Ge에서 중성미자 없는 베타 붕괴가 발견되었다고 주장했다.이 주장은 외부 물리학자뿐만[1][26][27][28] 아니라 공동작업의 [29]다른 구성원들에 의해서도 비판을 받았다.2006년, 같은 저자들의 정확한 추정에 따르면 반감기는 2.3×[30]10년이라고25 합니다.이 반감기는 GERDA의 [31]Ge를 포함한 다른 실험에서 높은 신뢰도로 제외되었다.

현재의 결과

2017년 현재 중성미자 이중 베타 붕괴의 가장 강력한 한계는 Ge의 GERDA, Te의 CUORE, Xe의 EXO-200 및 KamLAND-Zen이다.

고차 동시 베타 붕괴

두 개 이상의 베타 안정 이소바를 가진 질량수의 경우 에너지 초과가 가장 큰 이소바에서 이중 베타 붕괴의 대안으로 4중 베타 붕괴와 그 역 4중 전자 포획이 제시되었다.이러한 붕괴는 8개의 핵에서 에너지적으로 가능하지만, 단일 또는 이중 베타 붕괴에 비해 부분적인 반감기가 매우 길 것으로 예상되므로 4중 베타 붕괴가 관찰될 가능성은 낮다.쿼드러플 베타 붕괴 후보 핵 8개에는 쿼드러플 베타 마이너스 붕괴가 가능한 Zr, Xe 및 Nd와 쿼드러플 베타 플러스 붕괴 또는 전자 포획이 가능한 Xe, Ba, Gd 및 Dy가 포함됩니다.이론적으로, 4중 베타 붕괴는 이 핵들 중 3개에서 실험적으로 관찰될 수 있으며, 가장 유망한 후보는 Nd이다.Ca, Zr, [32]Nd에 대해서도 트리플 베타 붕괴가 가능하다.

게다가 그러한 붕괴 모드는 물리학의 표준 [33]모델을 넘어 중성미자가 없을 수도 있다.중성미자 4중 베타 붕괴는 중성미자 2중 베타 붕괴의 경우 2단위의 렙톤 수치가 깨지는 것과 달리 4단위의 렙톤 수치를 위반할 수 있다.따라서 '블랙박스 정리'는 없으며 중성미자는 디락 입자가 될 수 있지만 이러한 과정은 가능하다.특히 중성미자가 없는 이중 베타 붕괴 전에 중성미자 4중 베타 붕괴가 발견되면 중성미자가 디락 [34]입자가 될 것으로 예상된다.

지금까지, Nd의 3중, 4중 베타 붕괴에 대한 연구는 [32]여전히 성공하지 못했다.

「 」를 참조해 주세요.

레퍼런스

  1. ^ a b Giuliani, A.; Poves, A. (2012). "Neutrinoless double-beta decay" (PDF). Advances in High Energy Physics. 2012: 1–38. doi:10.1155/2012/857016.
  2. ^ Goeppert-Mayer, M. (1935). "Double beta-disintegration". Physical Review. 48 (6): 512–516. Bibcode:1935PhRv...48..512G. doi:10.1103/PhysRev.48.512.
  3. ^ Majorana, E. (1937). "Teoria simmetrica dell'elettrone e del positrone". Il Nuovo Cimento (in Italian). 14 (4): 171–184. Bibcode:1937NCim...14..171M. doi:10.1007/BF02961314. S2CID 18973190.
  4. ^ Furry, W.H. (1939). "On Transition Probabilities in Double Beta-Disintegration". Physical Review. 56 (12): 1184–1193. Bibcode:1939PhRv...56.1184F. doi:10.1103/PhysRev.56.1184.
  5. ^ a b c d e Barabash, A.S. (2011). "Experiment double beta decay: Historical review of 75 years of research". Physics of Atomic Nuclei. 74 (4): 603–613. arXiv:1104.2714. Bibcode:2011PAN....74..603B. doi:10.1134/S1063778811030070. S2CID 118716672.
  6. ^ Fireman, E. (1948). "Double beta decay". Physical Review. 74 (9): 1201–1253. Bibcode:1948PhRv...74.1201.. doi:10.1103/PhysRev.74.1201.
  7. ^ Inghram, M.G.; Reynolds, J.H. (1950). "Double Beta-Decay of 130Te". Physical Review. 78 (6): 822–823. Bibcode:1950PhRv...78..822I. doi:10.1103/PhysRev.78.822.2.
  8. ^ Elliott, S. R.; Hahn, A. A.; Moe; M. K. (1987). "Direct evidence for two-neutrino double-beta decay in 82Se". Physical Review Letters. 59 (18): 2020–2023. Bibcode:1987PhRvL..59.2020E. doi:10.1103/PhysRevLett.59.2020. PMID 10035397.
  9. ^ a b c Tretyak, V.I.; Zdesenko, Yu.G. (2002). "Tables of Double Beta Decay Data — An Update". At. Data Nucl. Data Tables. 80 (1): 83–116. Bibcode:2002ADNDT..80...83T. doi:10.1006/adnd.2001.0873.
  10. ^ a b c d e f g h i j k l m n Patrignani, C.; et al. (Particle Data Group) (2016). "Review of Particle Physics" (PDF). Chinese Physics C. 40 (10): 100001. Bibcode:2016ChPhC..40j0001P. doi:10.1088/1674-1137/40/10/100001. 페이지 768 참조
  11. ^ Arnold, R.; et al. (NEMO-3 Collaboration) (2016). "Measurement of the double-beta decay half-life and search for the neutrinoless double-beta decay of 48Ca with the NEMO-3 detector". Physical Review D. 93 (11): 112008. arXiv:1604.01710. Bibcode:2016PhRvD..93k2008A. doi:10.1103/PhysRevD.93.112008. S2CID 55485404.
  12. ^ Alduino, C.; et al. (CUORE-0 Collaboration) (2016). "Measurement of the Two-Neutrino Double Beta Decay Half-life of 130Te with the CUORE-0 Experiment". The European Physical Journal C. 77 (1): 13. arXiv:1609.01666. Bibcode:2017EPJC...77...13A. doi:10.1140/epjc/s10052-016-4498-6. S2CID 73575079.
  13. ^ Aprile, E.; et al. (2019). "Observation of two-neutrino double electron capture in 124Xe with XENON1T". Nature. 568 (7753): 532–535. arXiv:1904.11002. Bibcode:2019Natur.568..532X. doi:10.1038/s41586-019-1124-4. PMID 31019319. S2CID 129948831.
  14. ^ A. P. Meshik; C. M. Hohenberg; O. V. Pravdivtseva; Ya. S. Kapusta (2001). "Weak decay of 130Ba and 132Ba: Geochemical measurements". Physical Review C. 64 (3): 035205 [6 pages]. Bibcode:2001PhRvC..64c5205M. doi:10.1103/PhysRevC.64.035205.
  15. ^ M. Pujol; B. Marty; P. Burnard; P. Philippot (2009). "Xenon in Archean barite: Weak decay of 130Ba, mass-dependent isotopic fractionation and implication for barite formation". Geochimica et Cosmochimica Acta. 73 (22): 6834–6846. Bibcode:2009GeCoA..73.6834P. doi:10.1016/j.gca.2009.08.002.
  16. ^ Albert, J. B.; et al. (EXO-200 Collaboration) (3 November 2017). "Searches for Double Beta Decay of 134Xe with EXO-200". Physical Review D. 96 (9): 092001. arXiv:1704.05042. Bibcode:2017PhRvD..96i2001A. doi:10.1103/PhysRevD.96.092001. S2CID 28537166.
  17. ^ Grotz, K.; Klapdor, H. V. (1990). The Weak Interaction in Nuclear, Particle and Astrophysics. CRC Press. ISBN 978-0-85274-313-3.
  18. ^ Klapdor-Kleingrothaus, H. V.; Staudt, A. (1998). Non-accelerator Particle Physics (PDF) (Reprint ed.). IOP Publishing. ISBN 978-0-7503-0305-7.
  19. ^ Schechter, J.; Valle, J. W. F. (1982). "Neutrinoless double-β decay in SU(2)×U(1) theories". Physical Review D. 25 (11): 2951–2954. Bibcode:1982PhRvD..25.2951S. doi:10.1103/PhysRevD.25.2951. hdl:10550/47205.
  20. ^ Aalseth, C. E.; et al. (2000). "Recent Results of the IGEX 76Ge Double-Beta Decay Experiment". Physics of Atomic Nuclei. 63 (7): 1225–1228. Bibcode:2000PAN....63.1225A. doi:10.1134/1.855774. S2CID 123335600.
  21. ^ a b Schwingenheuer, B. (2013). "Status and prospects of searches for neutrinoless double beta decay". Annalen der Physik. 525 (4): 269–280. arXiv:1210.7432. Bibcode:2013AnP...525..269S. CiteSeerX 10.1.1.760.5635. doi:10.1002/andp.201200222. S2CID 117129820.
  22. ^ Xu, W.; et al. (2015). "The Majorana Demonstrator: A Search for Neutrinoless Double-beta Decay of 76Ge". Journal of Physics: Conference Series. 606 (1): 012004. arXiv:1501.03089. Bibcode:2015JPhCS.606a2004X. doi:10.1088/1742-6596/606/1/012004. S2CID 119301804.
  23. ^ Khanbekov, N. D. (2013). "AMoRE: Collaboration for searches for the neutrinoless double-beta decay of the isotope of 100Mo with the aid of 40Ca100MoO4 as a cryogenic scintillation detector". Physics of Atomic Nuclei. 76 (9): 1086–1089. Bibcode:2013PAN....76.1086K. doi:10.1134/S1063778813090093. S2CID 123287005.
  24. ^ Albert, J. B.; et al. (nEXO Collaboration) (2018). "Sensitivity and Discovery Potential of nEXO to Neutrinoless Double Beta Decay". Physical Review C. 97 (6): 065503. arXiv:1710.05075. Bibcode:2018PhRvC..97f5503A. doi:10.1103/PhysRevC.97.065503. S2CID 67854591.
  25. ^ Klapdor-Kleingrothaus, H. V.; Dietz, A.; Harney, H. L.; Krivosheina, I. V. (2001). "Evidence for Neutrinoless Double Beta Decay". Modern Physics Letters A. 16 (37): 2409–2420. arXiv:hep-ph/0201231. Bibcode:2001MPLA...16.2409K. doi:10.1142/S0217732301005825. S2CID 18771906.
  26. ^ Feruglio, F.; Strumia, A.; Vissani, F. (2002). "Neutrino oscillations and signals in beta and 0nu2beta experiments". Nuclear Physics. 637 (1): 345–377. arXiv:hep-ph/0201291. Bibcode:2002NuPhB.637..345F. doi:10.1016/S0550-3213(02)00345-0. S2CID 15814788.
  27. ^ Aalseth, C. E.; et al. (2002). "Comment on "evidence for Neutrinoless Double Beta Decay"". Modern Physics Letters A. 17 (22): 1475–1478. arXiv:hep-ex/0202018. Bibcode:2002MPLA...17.1475A. doi:10.1142/S0217732302007715. S2CID 27406915.
  28. ^ Zdesenko, Y. G.; Danevich, F. A.; Tretyak, V. I. (2002). "Has neutrinoless double β decay of 76Ge been really observed?". Physics Letters B. 546 (3–4): 206. Bibcode:2002PhLB..546..206Z. doi:10.1016/S0370-2693(02)02705-3.
  29. ^ Bakalyarov, A. M.; Balysh, A. Y.; Belyaev, S. T.; Lebedev, V. I.; Zhukov, S. V. (2005). "Results of the experiment on investigation of Germanium-76 double beta decay". Physics of Particles and Nuclei Letters. 2 (2005): 77–81. arXiv:hep-ex/0309016. Bibcode:2003hep.ex....9016B.
  30. ^ Klapdor-Kleingrothaus, H. V.; Krivosheina, I. V. (2006). "The Evidence for the Observation of 0νββ Decay: The Identification of 0νββ Events from the Full Spectra". Modern Physics Letters A. 21 (20): 1547. Bibcode:2006MPLA...21.1547K. doi:10.1142/S0217732306020937.
  31. ^ Agostini, M.; et al. (GERDA Collaboration) (2017). "Background-free search for neutrinoless double-β decay of 76Ge with GERDA". Nature. 544 (7648): 47–52. arXiv:1703.00570. Bibcode:2017Natur.544...47A. doi:10.1038/nature21717. PMID 28382980. S2CID 4456764.
  32. ^ a b Barabash, A. S.; Hubert, Ph.; Nachab, A.; Umatov, V. I. (2019). "Search for triple and quadruple β decay of Nd150". Physical Review C. 100 (4): 045502. arXiv:1906.07180. doi:10.1103/PhysRevC.100.045502. S2CID 189999159.
  33. ^ Heeck, J.; Rodejohann, W. (2013). "Neutrinoless Quadruple Beta Decay". Europhysics Letters. 103 (3): 32001. arXiv:1306.0580. Bibcode:2013EL....10332001H. doi:10.1209/0295-5075/103/32001. S2CID 118632700.
  34. ^ Hirsch, M.; Srivastava, R.; Valle, JWF. (2018). "Can one ever prove that neutrinos are Dirac particles?". Physics Letters B. 781: 302–305. arXiv:1711.06181. Bibcode:2018PhLB..781..302H. doi:10.1016/j.physletb.2018.03.073.

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